Array|光的明暗相间条纹是引力作用产生的( 五 )
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（四）光子在引力作用下能量变化也是不连续的 。根据现有的实验事实 ， 我们知道光子通过窄缝后会在屏幕上形成不连续的亮纹 ， 光线在被宏观物体阻挡后也会在物体后面的阴影里形成不连续的亮纹 ， 所以用窄缝、小孔尺度与光波波长可比拟来解释光偏离直线传播的现象是很不靠谱的 。否定了波动理论 ， 就只剩下微粒假说了 。既然我们认为光子是在引力作用下发生偏转的 ， 那么宏观物体的引力作用能否强到使光子偏转呢？
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在光子通过窄缝时的确会受到缝的引力作用 ， 缝的不同位置引力合力是不同的 ， 大多数情况下光子从缝的不同位置经过时由于受到引力合力不为零光子将受到引力子的作用 ， 在这个作用下光子将产生极其微小的偏转 ， 如果在某一时刻光子同时吸收了1倍"最小吸收基数"的引力子则就会发生较大偏转（实际上这个偏转量的绝对值也是很小的） ， 从而打在屏幕上形成第一条亮纹 ， 同时吸收了2倍"最小吸收基数"的引力子就会打在屏幕上形成第二条亮纹 ， 同理第三条、第四条……第n条亮纹也是这么形成的 ， 也可以认为第一条亮纹是光子吸收引力子后的最小偏移量 。
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有人提出 ， 如果认为光子的偏转是引力作用引起的 ， 那么窄缝材质不同时屏幕上形成的衍射条纹也应该不同 ， 比如在薄纸上划出的单缝和铁片形成的单缝产生的衍射条纹就应该不同 ， 铁的密度比纸的密度大形成的引力场也更强 ， 所以对于同样的单缝 ， 铁缝形成的衍射条纹要比纸缝形成的衍射条纹宽 。实际上这是错误的 ， 因为不论是铁缝也好纸缝也好 ， 缝中心的引力合力都是零 ， 虽然铁的密度大形成的引力场强 ， 但是缝两边的引力场同时增强并且互相抵消了 ， 因此衍射条纹的形态主要取决于缝的宽度而不是取决于形成单缝的材质密度 。当然了 ， 如果缝两边的材质不同 ， 则形成的衍射条纹中的中央亮条纹一定不在缝的正中间 ， 如果缝左边的材质密度大则中央亮纹向左偏 ， 如果缝右边的材质密度大则中央亮纹就会向右偏 。
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最终我们有这样的结论：在光的衍射实验中 ， 影响衍射条纹的不仅仅有窄缝宽度 ， 制作窄缝的材料密度也会对衍射条纹产生影响 ， 当窄缝两侧材料不同时 ， 衍射条纹总是向材料密度较大一边偏转 。这个结论很容易证实也很好证实 ， 实际上同样的材质密度制成的单缝 ， 如果两边材质的厚度不一样时也有类似的结论：左边材质的厚度大则中央亮纹向左偏 ， 右边材质的厚度大则中央亮纹向右偏 。比如用同一材质制成的单缝 ， 我们把左侧加厚则中央亮纹向左偏 ， 把右侧加厚则中央亮纹向右偏 。以上推论有待实验检测 。
也有人指出 ， 如果认为衍射现象是引力作用引起的 ， 那么该如何解释蜡烛熏黑玻璃片的衍射现象呢？如图所示 ， 我们用点燃的蜡烛熏黑玻璃 ， 此时相当于在玻璃表面涂了一层很薄很薄的碳原子涂层 ， 一般情况下可以认为碳原子涂层的厚度远远小于玻璃片的厚度 。通常情况下可以认为玻璃是均质的 ， 由于玻璃片的厚度远远大于碳原子涂层的厚度 ， 可以认为碳原子涂层的引力作用对光子来说是微乎其微以至于几乎可以忽略不计的 。如果认为衍射现象是引力作用引起的 ， 则当我们用刀片在熏黑的玻璃片上划出一条划痕时(相当于去掉玻璃片表面的碳原子涂层) ， 光线就可以从这条划痕通过 ， 而别的地方是不透光的 ， 激光束在穿过玻璃片上的划痕后由于玻璃片是均质的 ， 可以认为光子在经过玻璃片时受到的引力合力为零 ， 则激光速通过划痕后会在屏幕上形成一条亮纹 。但实际上 ， 实验表明激光速通过划痕后会在屏幕上形成明暗相间的衍射条纹 ， 那么这个明暗相间的条纹是怎样形成的呢？
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